Düzlemsel alanlar için Sobolev uzayları - Sobolev spaces for planar domains - Wikipedia

İçinde matematik, Düzlemsel alanlar için Sobolev uzayları teorisinde kullanılan temel tekniklerden biridir. kısmi diferansiyel denklemler çözmek için Dirichlet ve Neumann için sınır değer problemleri Laplacian düz sınır ile düzlemde sınırlı bir alanda. Yöntemler teorisini kullanır sınırlı operatörler açık Hilbert uzayı. Çözümlerin düzenlilik özelliklerini çıkarmak ve karşılık gelen özdeğer problemlerini çözmek için kullanılabilirler.

Sınır koşullu Sobolev uzayları

İzin Vermek Ω ⊂ R² pürüzsüz sınıra sahip sınırlı bir alan olabilir. Dan beri Ω büyük bir kare içinde R², alan adı olarak kabul edilebilir T² karenin zıt taraflarını belirleyerek. Sobolev uzaylarının teorisi T² Içinde bulunabilir Bers, John ve Schechter (1979), daha sonraki birkaç ders kitabında takip edilen bir hesap, örneğin Warner (1983) ve Griffiths ve Harris (1994).

İçin k bir tam sayı, (sınırlı) Sobolev alanı H^k
₀(Ω) kapanış olarak tanımlanır C^∞
_c(Ω) standartta Sobolev alanı H^k(T²).

• H⁰
  ₀(Ω) = L²(Ω).
• Sınırda kaybolan özellikler: İçin k > 0 unsurları H^k
  ₀(Ω) "L² fonksiyonlar açık Ω ilkleriyle ortadan kaybolan k − 1 üzerinde türevler ∂Ω."^[1] Aslında eğer  f ∈ C^k(Ω) bir işleve katılıyor H^k
  ₀(Ω), sonra g = ∂^αf  içinde C¹. İzin Vermek  f_n ∈ C^∞
  _c(Ω) öyle ol  f_n → f  Sobolev normunda ve g_n = ∂^αf_n . Böylece g_n → g içinde H¹
  ₀(Ω). Dolayısıyla h ∈ C^∞(T²) ve D = a∂_x + b∂_y,

${ displaystyle iint _ { Omega} sol (g (Dh) + (Dg) h sağ) , dx , dy = lim _ {n - 0} iint _ { Omega} sol (g (Dh_ {n}) + (Dg) h_ {n} sağ) , dx , dy = 0.}$

Tarafından Green teoremi bu ima eder

${ displaystyle int _ { kısmi Omega} gk = 0,}$

nerede

${ displaystyle k = h cos sol ( mathbf {n} cdot (a, b) sağ),}$

ile n sınıra normal birim. Böyle k yoğun bir alt uzay oluşturmak L²(Ω)bunu takip eder g = 0 açık ∂Ω.

• Destek özellikleri: İzin Vermek Ω^c tamamlayıcı olmak Ω ve kısıtlı Sobolev alanlarını benzer şekilde tanımlayın Ω^c. Her iki alanda da doğal bir eşleşme var C^∞(T²). Sobolev alanı Ω Sobolev uzayındaki yok edicidir T² nın-nin C^∞
  _c(Ω^c) ve bunun için Ω^c yok edicisi C^∞
  _c(Ω).^[2] Aslında bu, alanı kendi içinde hareket ettirmek için yerel olarak küçük bir çeviri uygulayarak ve ardından düzgün bir evrişim operatörü ile düzleştirerek kanıtlanmıştır.

Varsayalım g içinde H^k(T²) yok eder C^∞
_c(Ω^c). Kompaktlığa göre, sonlu sayıda açık küme vardır U₀, U₁, ... , U_N kaplama Ω öyle ki kapanması U₀ ayrık ∂Ω ve her biri U_ben sınır noktası hakkında açık bir disktir z_ben öyle ki U_ben normal vektör yönünde küçük ötelemeler n_ben Taşımak Ω içine Ω. Açık ekle U_N+1 kapanma ile Ω^c bir kapak oluşturmak T² ve izin ver ψ_ben olmak birlik bölümü bu kapağa tabi. Tarafından tercüme ise n ile gösterilir λ_n, ardından işlevler

${ displaystyle g_ {t} = psi _ {0} g + sum _ {i = 1} ^ {N} psi _ {n} lambda _ {tn_ {i}} g}$

eğilimi g gibi t azalır 0 ve hala yok edicide yatıyorlar, gerçekten de yok edicilerden daha büyük bir alan için bulunuyorlar. Ω^ctamamlayıcı olan Ω. Küçük desteğin düzgün işlevleriyle sarmak, biraz daha küçük bir alanın yok edicisinde hala tamamlayıcı ile düzgün yaklaşımlar üretir. Ω. Bunlar, kompakt desteğin zorunlu olarak düzgün işlevleridir. Ω.

• Sınırdaki diğer kaybolan özellikler: Yok ediciler açısından nitelendirme şunu göstermektedir:  f ∈ C^k(Ω) yatıyor H^k
  ₀(Ω) eğer (ve ancak) ve onun türevleri, k kaybolmak ∂Ω.^[3] Aslında  f  uzatılabilir T² olmasını ayarlayarak 0 açık Ω^c. Bu uzantı F içindeki bir elemanı tanımlar H^k(T²) norm formülünü kullanarak

${ displaystyle | h | _ {(k)} ^ {2} = toplamı _ {j = 0} ^ {k} {k j seçin sol | kısmi _ {x} ^ {j } kısmi _ {y} ^ {kj} h sağ | ^ {2}.}$

Dahası F tatmin eder (F, g) = 0 için g içinde C^∞
_c(Ω^c).

• Dualite: İçin k ≥ 0, tanımlamak H^−k(Ω) ortogonal tamamlayıcı olmak H^−k
  ₀(Ω^c) içinde H^−k(T²). İzin Vermek P_k ortogonal izdüşüm olmak H^−k(Ω), Böylece Q_k = ben − P_k ortogonal izdüşümdür H^−k
  ₀(Ω^c). Ne zaman k = 0bu sadece verir H⁰(Ω) = L²(Ω). Eğer  f ∈ H^k
  ₀(Ω^c) ve g ∈ H^−k(T²), sonra

${ displaystyle (f, g) = (f, P_ {k} g).}$

Bu, arasındaki eşleştirme altında H^k(T²) ve H^−k(T²), H^k
₀(Ω^c) ve H^−k(Ω) birbirlerinin ikilileridir.

• Düzgün işlevlerle yaklaşım: Resmi C^∞
  _c(Ω) yoğun H^−k(Ω) için k ≤ 0. Bu açıktır k = 0 toplamdan beri C^∞
  _c(Ω) + C^∞
  _c(Ω^c) yoğun L²(T²). Yoğunluk k < 0 izler çünkü görüntüsü L²(T²) yoğun H^−k(T²) ve P_k yok eder C^∞
  _c(Ω^c).
• Kanonik izometriler: Operatör (ben + ∆)^k izometrisini verir H^2k
  ₀(Ω) içine H⁰(Ω) ve H^k
  ₀(Ω) üstüne H^−k(Ω). Aslında ilk ifade aşağıdaki gibidir çünkü T². Bu (ben + ∆)^k izometri üzerinde H^k
  ₀(Ω) yoğunluğunu kullanarak izler C^∞
  _c(Ω) içinde H^−k(Ω): için  f, g ∈ C^∞
  _c(Ω) sahibiz:

${ displaystyle { başlar {hizalı} sol | P_ {k} (I + Delta) ^ {k} f sağ | _ {(- k)} & = sup _ { | g | _ {(-k)} = 1} sol | sol ((I + Delta) ^ {k} f, g sağ) _ {(- k)} sağ | & = sup _ { | g | _ {(- k)} = 1} | (f, g) | & = | f | _ {(k)}. uç {hizalı}}}$

İkililer arasındaki ek harita bu harita ile tanımlanabildiğinden, (ben + ∆)^k üniter bir haritadır.

Dirichlet problemine uygulama

Tersinirlik ∆

Operatör ∆ arasında bir izomorfizmi tanımlar H¹
₀(Ω) ve H⁻¹(Ω). Aslında, bir Fredholm indeks operatörüdür 0. Çekirdeği ∆ içinde H¹(T²) sabit fonksiyonlardan oluşur ve sıfır dışında bunlardan hiçbiri sınırında yok olmaz Ω. Dolayısıyla çekirdeği H¹
₀(Ω) dır-dir (0) ve ∆ ters çevrilebilir.

Özellikle denklem ∆f = g benzersiz bir çözüme sahiptir H¹
₀(Ω) için g içinde H⁻¹(Ω).

Özdeğer problemi

İzin Vermek T Operatör ol L²(Ω) tarafından tanımlandı

${ displaystyle T = R_ {1} Delta ^ {- 1} R_ {0},}$

nerede R₀ dahil mi L²(Ω) içinde H⁻¹(Ω) ve R₁ nın-nin H¹
₀(Ω) içinde L²(Ω)Rellich teoremine göre her iki kompakt operatörler. Operatör T kompakt ve kendine eklenmiş (Tf, f ) > 0 hepsi için f. Tarafından spektral teorem tam bir birimdik özfonksiyonlar kümesi vardır f_n içinde L²(Ω) ile

${ displaystyle Tf_ {n} = mu _ {n} f_ {n}, qquad mu _ {n}> 0, mu _ {n} ila 0.}$

Dan beri μ_n > 0, f_n yatıyor H¹
₀(Ω). Ayar λ_n = μ_−n, f_n Laplacian'ın özfonksiyonlarıdır:

${ displaystyle Delta f_ {n} = lambda _ {n} f_ {n}, qquad lambda _ {n}> 0, lambda _ {n} ila infty.}$

Sınır koşulu olmayan Sobolev uzayları

Özfonksiyonların düzenlilik özelliklerini belirlemek için  f_n  ve çözümleri

${ displaystyle Delta f = u, qquad u H içinde ^ {- 1} ( Omega), f H_ {0} ^ {1} ( Omega),}$

Sobolev uzaylarının genişlemeleri H^k
₀(Ω) dikkate alınmalıdır. İzin Vermek C^∞(Ω⁻) pürüzsüz işlevlerin alanı olmak Ω türevleriyle sürekli olarak genişleyen Ω. Tarafından Borel'in lemması bunlar tam olarak düzgün işlevlerin kısıtlamalarıdır. T². Sobolev alanı H^k(Ω) norm için bu boşluğun Hilbert uzayı tamamlanması olarak tanımlanır

${ displaystyle | f | _ {(k)} ^ {2} = toplamı _ {j = 0} ^ {k} {k j seç} sol | kısmi _ {x} ^ {j } kısmi _ {y} ^ {kj} f sağ | ^ {2}.}$

Bu norm, Sobolev normuna uygundur C^∞
_c(Ω) Böylece H^k
₀(Ω) kapalı bir alt uzay olarak kabul edilebilir H^k(Ω). Aksine H^k
₀(Ω), H^k(Ω) doğal olarak bir alt uzay değil H^k(T²), ancak harita düzgün işlevleri kısıtlıyor T² -e Ω Sobolev normu için süreklidir, dolayısıyla süreklilikle bir haritaya uzanır ρ_k : H^k(T²) → H^k(Ω).

• Diffeomorfizm altında değişmezlik: İki düz alanın kapanışları arasındaki herhangi bir difeomorfizm, Sobolev uzayı arasında bir izomorfizma neden olur. Bu, türevler için zincir kuralının basit bir sonucudur.
• Uzatma teoremi: Kısıtlaması ρ_k çekirdeğinin ortogonal tamamlayıcısına bir izomorfizm tanımlar H^k(Ω). Uzantı haritası E_k bu haritanın tersi olarak tanımlanır: bu bir izomorfizmdir (mutlaka normu koruyan değil) H^k(Ω) ortogonal tamamlayıcısı üzerine H^k
  ₀(Ω^c) öyle ki ρ_k ∘ E_k = ben. Açık C^∞
  _c(Ω)doğal içerme haritası ile uyumludur. Sınırlı uzantı haritaları E_k bu türden H^k(Ω) -e H^k(T²) ilk olarak Hestenes ve Lions tarafından inşa edildi. Düzgün eğriler için Seeley uzatma teoremi tüm Sobolev normlarında sürekli olan bir uzantı sağlar. Sınırın sadece bir Lipschitz eğrisi olduğu durumda geçerli olan uzantının bir versiyonu, Calderon kullanma tekil integral operatörler ve genelleştirilmiş Stein (1970).

Bir uzantı oluşturmak yeterlidir E kapalı bir halkanın bir mahallesi için, sınırın etrafındaki bir halka bir halkaya diffeomorfik olduğundan ben × T ile ben kapalı bir aralık T. Pürüzsüz bir darbe işlevi alma ψ ile 0 ≤ ψ ≤ 1, sınırın yakınında 1'e ve yaka dışında 0'a eşit, E(ψf ) + (1 − ψ) f  üzerinde bir uzantı sağlayacak Ω. Annulusta, sorun bir uzantı bulmaya indirgenir. C^k( ben ) içinde C^k(T). Bir birlik bölümü kullanarak, genişletme görevi, son noktaların bir mahallesine indirgenir. ben. 0'ın sol uç nokta olduğunu varsayarsak, yerel olarak bir uzantı verilir.

${ displaystyle E (f) = toplam _ {m = 0} ^ {k} a_ {m} f sol (- { frac {x} {m + 1}} sağ).}$

Siparişin ilk türevlerini eşleştirme k 0'da veya daha az, verir

${ displaystyle toplamı _ {m = 0} ^ {k} (- m-1) ^ {- k} a_ {m} = 1.}$

Bu matris denklemi çözülebilir çünkü determinant sıfırdan farklıdır. Vandermonde formülü. Formülün kontrol edilmesi kolaydır. E( f ), çarpma fonksiyonları ile uygun şekilde değiştirildiğinde, yukarıdaki Sobolev normunda sürekli olan bir uzantıya yol açar.^[4]

• Kısıtlama teoremi: Kısıtlama haritası ρ_k ile örtüşüyor ker ρ_k = H^k
  ₀(Ω^c). Bu, genişleme teoreminin ve sınır koşullu Sobolev uzayları için destek özelliklerinin acil bir sonucudur.
• Dualite: H^k(Ω) doğal olarak H'nin ikilisi^−k₀(Ω). Yine bu, kısıtlama teoreminin acil bir sonucudur. Böylece Sobolev uzayları bir zincir oluşturur:

${ displaystyle cdots alt küme H ^ {2} ( Omega) alt küme H ^ {1} ( Omega) alt küme H ^ {0} ( Omega) alt küme H_ {0} ^ {- 1} ( Omega) alt küme H_ {0} ^ {- 2} ( Omega) alt küme cdots}$

Farklılaştırma operatörleri ∂_x, ∂_y her bir Sobolev alanını, indeks 1 daha az olan büyük olana taşır.

• Sobolev gömme teoremi: H^k+2(Ω) içinde bulunur C^k(Ω⁻). Bu, genişleme teoreminin ve Sobolev gömme teoreminin acil bir sonucudur. H^k+2(T²).
• Karakterizasyon: H^k(Ω) içerir  f  içinde L²(Ω) = H⁰(Ω) öyle ki tüm türevler ∂^αf geç saate kadar yatmak L²(Ω) için | α | ≤ kBurada türevler yukarıdaki Sobolev uzayları zinciri içinde alınır.^[5] Dan beri C^∞
  _c(Ω) zayıf yoğun H^k(Ω)bu durum, varlığına eşdeğerdir L² fonksiyonlar f_α öyle ki

${ displaystyle sol (f _ { alpha}, varphi sağ) = (- 1) ^ {| alpha |} sol (f, kısmi ^ { alpha} varphi sağ), qquad | alpha | leq k, varphi içinde C_ {c} ^ { infty} ( Omega).}$

Karakterizasyonu kanıtlamak için şunu unutmayın:  f  içinde H^k(Ω), sonra ∂^αf  H'de yatıyor^{k- | α |}(Ω) ve dolayısıyla H⁰(Ω) = L²(Ω). Tersine, sonuç Sobolev uzayları için iyi bilinir H^k(T²): varsayım, (∂_x − ben∂_y)^k f  içinde L²(T²) ve Fourier katsayılarına karşılık gelen koşul  f  gösterir ki  f  yatıyor H^k(T²). Benzer şekilde, sonuç bir halka için doğrudan kanıtlanabilir [−δ, δ] × T. Aslında tartışmaya göre T₂ kısıtlama  f  herhangi bir küçük halkaya [−δ ', δ'] × T yatıyor H^k: eşdeğer olarak işlevin kısıtlaması  f_R (x, y) = f (Rx, y) yatıyor H^k için R > 1. Diğer taraftan ∂^α f_R → ∂^α f içinde L² gibi R → 1, Böylece  f  yalan söylemeli H^k. Genel bir alan için durum Ω çünkü bu iki duruma azalır  f  olarak yazılabilir  f = ψf + (1 − ψ) f  ψ desteklediği bir çarpma işlevi ile Ω öyle ki 1 − ψ sınırın bir yakasında desteklenir.

• Düzenlilik teoremi: Eğer  f  içinde L²(Ω) her iki türe de sahiptir ∂_x f ve ∂_y f içinde H^k(Ω) sonra  f  yatıyor H^k+1(Ω). Bu, karakterizasyonun acil bir sonucudur. H^k(Ω) yukarıda. Aslında, dağıtım düzeyinde tatmin olsa bile bu doğruysa: işlevler varsa g, h içinde H^k(Ω) öyle ki (g, φ) = (f, φ_x) ve (h, φ) = (f, φ_y) φ için C^∞
  _c(Ω), sonra  f  içinde H^k+1(Ω).
• Bir halka üzerindeki rotasyonlar: Bir halka için ben × Tuzantı, T² ikinci değişkendeki dönüşlere göre yapı eşdeğeridir,

${ displaystyle R_ {t} f (x, y) = f (x, y + t).}$

Açık T² biliniyor ki eğer  f  içinde H^k, sonra fark oranı δ_h f = h⁻¹(R_h f − f ) → ∂_y f  içinde H^k−1; fark bölümleri sınırlandırılmışsa H^k sonra ∂_yf yatıyor H^k. Her iki iddia da aşağıdaki formülün sonuçlarıdır:

${ displaystyle { widehat { delta _ {h} f}} (m, n) = h ^ {- 1} (e ^ {- ihn} -1) { widehat {f}} (m, n) = - int _ {0} ^ {1} ine ^ {- inht} , dt , , { widehat {f}} (m, n).}$

Bu sonuçlar T² uzantıyı kullanarak halka üzerinde benzer sonuçlar ifade eder.

Dirichlet problemi için düzenlilik

İkili Dirichlet problemi için düzenlilik

Eğer ∆sen = f ile sen içinde H¹
₀(Ω) ve f içinde H^k−1(Ω) ile k ≥ 0, sonra sen yatıyor H^k+1(Ω).

Bir ayrışma al sen = ψu + (1 − ψ)sen ile ψ destekleniyor Ω ve 1 − ψ sınırın bir yakasında desteklenir. Standart Sobolev teorisi T² uygulanabilir ψu: eliptik düzenlilik, içinde bulunduğu anlamına gelir H^k+1(T²) ve dolayısıyla H^k+1(Ω). v = (1 − ψ)sen yatıyor H¹
₀ bir halka için diffeomorfiktir, bu nedenle sonucu kanıtlamak yeterlidir. Ω bir yaka ve ∆ ile ikame edilmiş

${ displaystyle { başla {hizalı} Delta _ {1} & = Delta - [ Delta, psi] & = Delta + sol (p kısmi _ {x} + q kısmi _ { y} - Delta psi right) & = Delta + X. end {hizalı}}}$

Kanıt^[6] indüksiyonla gelir k, eşzamanlı olarak eşitsizliği kanıtlıyor

${ displaystyle | u | _ {(k + 1)} leq C | Delta _ {1} u | _ {(k-1)} + C | u | _ {(k) },}$

bazı sabitler için C sadece şuna bağlı olarak k. Bu eşitsizliği, k = 0yoğunluğa göre nerede sen kompakt bir destek olarak alınabilir Ω:

${ Displaystyle { başlar {hizalı} | u | _ {(1)} ^ {2} & = | ( Delta u, u) | & leq | ( Delta _ {1} u, u) | + | (Xu, u) | & leq | Delta _ {1} u | _ {(- 1)} | u | _ {(1)} + C ^ { asal} | u | _ {(1)} | u | _ {(0)}. end {hizalı}}}$

Yaka bir halkaya diffeomorfiktir. Dönme akışı R_t halka üzerinde bir akışı indükler S_t karşılık gelen vektör alanı ile yaka üzerinde Y = r∂_x + s∂_y. Böylece Y vektör alanına karşılık gelir ∂_θ. Halka üzerindeki radyal vektör alanı r∂_r yaka üzerinde bir vektör alanı veren bir işe gidip gelme vektör alanıdır Z = p∂_x + q∂_y normal vektör alanına orantılı. Vektör alanları Y ve Z işe gidip gelme.

Fark katsayıları δ_hsen akış için oluşturulabilir S_t. Komütatörler [δ_h, ∆₁] ikinci dereceden farklı operatörler H^k+1(Ω) -e H^k−1(Ω). Operatör normları, aşağıdakiler için eşit olarak sınırlandırılmıştır: h yakın 0; çünkü hesaplama, komütatörün sadece katsayılarını değiştirdiği halka üzerinde gerçekleştirilebilir. ∆₁ oluşan fark bölümlerine göre S_h. Diğer taraftan, v = δ_hsen yatıyor H¹
₀(Ω)yani eşitsizlikler sen eşit derecede iyi uygulamak v:

${ displaystyle { başla {hizalı} | delta _ {h} u | _ {(k + 1)} & leq C | Delta _ {1} delta _ {h} u | _ {(k-1)} + C | delta _ {h} u | _ {(k)} & leq C | delta _ {h} Delta _ {1} u | _ {(k-1)} + C | [ delta _ {h}, Delta _ {1}] u | _ {(k-1)} + C | delta _ {h} u | _ {(k)} & leq C | Delta _ {1} u | _ {(k)} + C ^ { prime} | u | _ {(k + 1)}. end {hizalı}}}$

Fark bölümlerinin düzgün sınırlılığı δ_hsen ima ediyor ki Yu yatıyor H^k+1(Ω) ile

${ displaystyle | Yu | _ {(k + 1)} leq C | Delta _ {1} u | _ {(k)} + C ^ { prime} | u | _ { (k + 1)}.}$

Bunu takip eder Vu yatıyor H^k+1(Ω) nerede V vektör alanı

${ displaystyle V = { frac {Y} { sqrt {r ^ {2} + s ^ {2}}}} = a kısmi _ {x} + b kısmi _ {y}, qquad a ^ {2} + b ^ {2} = 1.}$

Dahası, Vu benzer bir eşitsizliği karşılar Yu.

${ displaystyle | Vu | _ {(k + 1)} leq C ^ { prime prime} sol ( | Delta _ {1} u | _ {(k)} + | u | _ {(k + 1)} sağ).}$

İzin Vermek W ortogonal vektör alanı olun

${ displaystyle W = -b kısmi _ {x} + a kısmi _ {y}.}$

Şu şekilde de yazılabilir: ξZ bazı pürüzsüz, hiçbir yerde kaybolma işlevi için ξ yakanın bir mahallesinde.

Bunu göstermek yeterli Wu yatıyor H^k+1(Ω). O zaman için

${ displaystyle (V pm iW) u = (a mp ib) sol ( kısmi _ {x} pm i kısmi _ {y} sağ) u,}$

Böylece ∂_xsen ve ∂_ysen geç saate kadar yatmak H^k+1(Ω) ve sen yalan söylemeli H^k+2(Ω).

Sonucu kontrol etmek için Wubunu göstermek yeterli VWu ve W²sen geç saate kadar yatmak H^k(Ω). Bunu not et

${ displaystyle { başlar {hizalı} A & = Delta -V ^ {2} -W ^ {2}, B & = [V, W], end {hizalı}}}$

vektör alanlarıdır. Ama sonra

${ displaystyle { begin {align} W ^ {2} u & = Delta u-V ^ {2} u-Au, VWu & = WVu + Bu, end {hizalı}}}$

tüm terimler sağ tarafta H^k(Ω). Dahası, eşitsizlikler Vu olduğunu göstermektedir

${ displaystyle { başlar {hizalı} | Wu | _ {(k + 1)} & leq C sol ( | VWu | _ {(k)} + sol | W ^ {2} u sağ | _ {(k)} sağ) & leq C left | left ( Delta -V ^ {2} -A sağ) u sağ | _ {(k) } + C | (WV + B) u | _ {(k)} & leq C_ {1} | Delta _ {1} u | _ {(k)} + C_ {1} | u | _ {(k + 1)}. end {hizalı}}}$

Bu nedenle

${ displaystyle { başlar {hizalı} | u | _ {(k + 2)} & leq C sol ( | Vu | _ {(k + 1)} + | Wu | _ { (k + 1)} right) & leq C ^ { prime} | Delta _ {1} u | _ {(k)} + C ^ { prime} | u | _ {(k + 1)}. end {hizalı}}}$

Özfonksiyonların düzgünlüğü

Bunu ikili Dirichlet problemi için düzenlilik teoreminden tümevarım yoluyla takip eder. ∆ içinde H¹
₀(Ω) geç saate kadar yatmak C^∞(Ω⁻). Üstelik herhangi bir çözüm ∆sen = f ile f içinde C^∞(Ω⁻) ve sen içinde H¹
₀(Ω) sahip olmalı sen içinde C^∞(Ω⁻). Her iki durumda da kaybolan özellikler, özfonksiyonlar ve sen sınırında kaybolmak Ω.

Dirichlet problemini çözme

İkili Dirichlet problemi, Dirichlet problemini çözmek için kullanılabilir:

${ displaystyle { başlar {durumlar} Delta f | _ { Omega} = 0 f | _ { kısmi Omega} = g & g C ^ { infty} ( kısmi Omega) end { vakalar}}}$

Borel'in lemması tarafından g bir işlevin kısıtlanmasıdır G içinde C^∞(Ω⁻). İzin Vermek F pürüzsüz bir çözüm olmak ∆F = ∆G ile F = 0 açık ∂Ω. Sonra f = G − F Dirichlet problemini çözer. Tarafından maksimum ilke çözüm benzersizdir.^[7]

Riemann haritalama teoremini yumuşatmak için uygulama

Dirichlet sorununun çözümü, sorunun güçlü bir biçimini kanıtlamak için kullanılabilir. Riemann haritalama teoremi pürüzsüz sınırlara sahip basitçe bağlantılı alanlar için. Yöntem aynı zamanda bir halkaya difeomorfik bir bölge için de geçerlidir.^[8] Düzgün sınırlara sahip çok sayıda bağlantılı bölgeler için Schiffer ve Hawley (1962) Bölgeyi dairesel delikli bir disk üzerine haritalamak için bir yöntem vermiştir. Yöntemleri, Dirichlet problemini doğrusal olmayan bir sınır koşuluyla çözmeyi içerir. Bir işlev oluştururlar g öyle ki:

• g iç kısmında harmoniktir Ω;
• Açık ∂Ω sahibiz: ∂_ng = κ − Ke^G, nerede κ sınır eğrisinin eğriliği, ∂_n normal yöndeki türevdir ∂Ω ve K her sınır bileşeninde sabittir.

Taylor (2011) basitçe bağlantılı bir alan için Riemann haritalama teoreminin bir kanıtını verir Ω pürüzsüz sınır ile. Gerekirse çeviri yapmak, varsayılabilir 0 ∈ Ω. Dirichlet probleminin çözümü, benzersiz bir pürüzsüz fonksiyon olduğunu göstermektedir. U(z) açık Ω harmonik olan Ω ve eşittir −log |z| açık ∂Ω. Tanımla Green işlevi tarafından G(z) = günlük |z| + U(z). Kaybolur ∂Ω ve harmonik Ω uzakta 0. harmonik eşlenik V nın-nin U benzersiz gerçek işlevdir Ω öyle ki U + iV holomorfiktir. Gibi tatmin etmelidir Cauchy-Riemann denklemleri:

${ displaystyle { begin {align} U_ {x} & = - V_ {y}, U_ {y} & = V_ {x}. end {hizalı}}}$

Çözüm şu şekilde verilir:

${ displaystyle V (z) = int _ {0} ^ {z} -U_ {y} dx + V_ {x} dy,}$

integralin herhangi bir yol üzerinden alındığı Ω. Kolayca doğrulanır V_x ve V_y vardır ve karşılık gelen türevleri tarafından verilir U. Böylece V düzgün bir işlevdir Ω, kayboluyor 0. Cauchy-Riemann tarafından  f = U + iV pürüzsüz Ω, holomorfik Ω ve  f (0) = 0. İşlev H = arg z + V(z) yalnızca katlarına kadar tanımlanır 2πama işlev

${ displaystyle F (z) = e ^ {G (z) + iH (z)} = ze ^ {f (z)}}$

bir holomorfiktir Ω ve pürüzsüz Ω. İnşaat yoluyla, F(0) = 0 ve |F(z)| = 1 için z ∈ ∂Ω. Dan beri z vardır sargı numarası 1de öyle F(z). Diğer taraftan, F(z) = 0 sadece z = 0 basit bir sıfırın olduğu yerde. Böylece argüman ilkesi F birim diskteki her değeri varsayar, Dtam olarak bir kez ve F ′ içinde kaybolmaz Ω. Sınır eğrisindeki türevin sıfır olmayan miktarlarda olup olmadığını kontrol etmek için türevini hesaplamak için e^iHyani türevi H sınır eğrisinde kaybolmamalıdır. Cauchy-Riemann denklemlerine göre, bu teğetsel türev bir işarete kadar Yönlü türev normalin sınırına doğru. Fakat G sınırda kaybolur ve kesinlikle olumsuzdur Ω dan beri |F| = e^G. Hopf lemma Yönlü türevi olduğunu ima eder G dışa doğru normal yönünde kesinlikle pozitiftir. Yani sınır eğrisinde, F hiçbir yerde kaybolan türevi yoktur. Sınır eğrisi bir numaralı sargıya sahip olduğundan, F Birim çember üzerine sınır eğrisinin diffeomorfizmini tanımlar. Buna göre, F : Ω → D pürüzsüz bir diffeomorfizmdir ve holomorfik bir haritayla sınırlıdır Ω → D ve sınırlar arasında pürüzsüz bir diffeomorfizm.

Çift bağlantılı bir alan için Riemann haritalama teoremini kanıtlamak için benzer argümanlar uygulanabilir. Ω basit düzgün eğrilerle sınırlanmıştır C_ben (iç eğri) ve C_Ö (dış eğri). Tercüme ederek, dış sınırda 1 yalan varsayabiliriz. İzin Vermek sen Dirichlet sorununun sorunsuz çözümü U = 0 dış eğride ve −1 iç eğri üzerinde. Tarafından maksimum ilke 0 < sen(z) < 1 için z içinde Ω ve böylece Hopf lemma normal türevleri sen dış eğri üzerinde negatif ve iç eğri üzerinde pozitiftir. Ayrılmaz −sen_ydx + sen_ydx sınır eğrilerinden gelen katkılar, Stoke teoremine göre sıfırdır. Öte yandan, her bir sınır eğrisinde katkı, sınır boyunca normal türevin integralidir. Yani bir sabit var c > 0 öyle ki U = cu tatmin eder

${ displaystyle int _ {C} sol (-U_ {y} , dx + U_ {x} , dy sağ) = 2 pi}$

her sınır eğrisinde. Harmonik eşlenik V nın-nin U tekrar tanımlanabilir

${ displaystyle V (z) = int _ {1} ^ {z} -u_ {y} , dx + u_ {x} , dy}$

ve katlarına kadar iyi tanımlanmıştır 2π. İşlev

${ displaystyle displaystyle {F (z) = e ^ {U (z) + iV (z)}}}$

pürüzsüz Ω ve holomorfik Ω. Dış virajda |F| = 1 ve iç kıvrımda |F| = e^−c = r < 1. Normal türevler hiçbir yerde kaybolmadığından, dış eğrilerdeki teğetsel türevler Cauchy-Riemann denklemleri tarafından hiçbir yerde kaybolmaz. İntegrallerin normalleşmesi şunu ifade eder: F sınır eğrileri ve iki eşmerkezli daire arasında bir diffeomorfizm ile sınırlıdır. Dış ve iç eğrinin görüntüleri sargı numarasına sahip olduğundan 1 ve 0 halkanın herhangi bir noktası hakkında, argüman ilkesinin bir uygulaması şunu belirtir: F halka içindeki her değeri varsayar r < |z| < 1 tam olarak bir kez; çoklukları içerdiğinden, karmaşık türevi F hiçbir yerde kaybolmuyor Ω. Bu F pürüzsüz bir diffeomorfizmdir Ω kapalı halka üzerine r ≤ |z| ≤ 1, iç kısımda bir holomorfik harita ve her iki sınır eğrisinde de yumuşak bir diffeomorfizm ile sınırlıdır.

İzleme haritası

Kısıtlama haritası τ : C^∞(T²) → C^∞(T) = C^∞(1 × T) kesintisiz bir haritaya uzanır H^k(T²) → H^{k − ½}(T) için k ≥ 1.^[9] Aslında

${ displaystyle displaystyle {{ widehat { tau f}} (n) = toplamı _ {m} { widehat {f}} (m, n),}}$

Böylece Cauchy-Schwarz eşitsizliği verim

${ displaystyle { başlar {hizalı} sol | { widehat { tau f}} (n) sağ | ^ {2} sol (1 + n ^ {2} sağ) ^ {k - { frac {1} {2}}} & leq left ( toplam _ {m} { frac { left (1 + n ^ {2} right) ^ {k - { frac {1} {2 }}}} { left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} right) ^ {k}}} right) left ( sum _ {m} left | { widehat {f }} (m, n) sağ | ^ {2} left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} sağ) ^ {k} sağ) & leq C_ {k} toplam _ {m} left | { widehat {f}} (m, n) right | ^ {2} left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} sağ) ^ {k} , end {hizalı}}}$

nerede, tarafından integral testi,

${ displaystyle { begin {align} C_ {k} & = sup _ {n} sum _ {m} { frac { left (1 + n ^ {2} sağ) ^ {k - { frac {1} {2}}}} { left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} right) ^ {k}}} < infty, c_ {k} & = inf _ {n} sum _ {m} { frac { left (1 + n ^ {2} right) ^ {k - { frac {1} {2}}}} { left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} sağ) ^ {k}}}> 0. end {hizalı}}}$

Harita τ sürekli bir uzantı haritası olduğundan E inşa edilebilir H^{k − ½}(T) -e H^k(T²).^[10][11] Aslında küme

${ displaystyle { widehat {Eg}} (m, n) = lambda _ {n} ^ {- 1} { widehat {g}} (n) { frac { left (1 + n ^ {2 } sağ) ^ {k - { frac {1} {2}}}} { left (1 + n ^ {2} + m ^ {2} sağ) ^ {k}}},}$

nerede

${ displaystyle lambda _ {n} = toplam _ {m} { frac { sol (1 + n ^ {2} sağ) ^ {k - { frac {1} {2}}}} { left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} sağ) ^ {k}}}.}$

Böylece c_k < λ_n < C_k. Eğer g pürüzsüz, sonra yapım gereği Örneğin sınırlar g 1 × üzerinde T. Dahası, E çünkü sınırlı doğrusal bir haritadır

${ displaystyle { begin {align} | Örneğin | _ {(k)} ^ {2} & = sum _ {m, n} left | { widehat {Eg}} (m, n) sağ | ^ {2} left (1 + m ^ {2} + n ^ {2} sağ) & leq c_ {k} ^ {- 2} sum _ {m, n} left | { widehat {g}} (n) sağ | ^ {2} { frac { left (1 + n ^ {2} right) ^ {2k-1}} { left (1 + m ^ { 2} + n ^ {2} sağ) ^ {k}}} & leq c_ {k} ^ {- 2} C_ {k} | g | _ {k - { frac {1} {2}}} ^ {2}. End {hizalı}}}$

H'nin bir iz haritası τ olduğunu takip eder.^k(Ω) H üzerine^{k − ½}(∂Ω). Aslında, sınırın boru şeklindeki bir komşuluğunu ve yakada desteklenen ve sınırın yakınında 1'e eşit olan pürüzsüz bir işlevi ψ alın. Ψ ile çarpma, fonksiyonları H'ye taşır^k H ile tanımlanabilen yakanın^k bir iz haritası olan bir halkanın. Çember üzerindeki yarım tamsayı Sobolev uzaylarının diffeomorfim (veya koordinat değişimi) altındaki değişmezliği, eşdeğer bir normun H^{k + ½}(T) tarafından verilir^[12]

${ displaystyle | f | _ {[k + { frac {1} {2}}]} ^ {2} = | f | _ {(k)} ^ {2} + int _ {0 } ^ {2 pi} int _ {0} ^ {2 pi} { frac { left | f ^ {(k)} (s) -f ^ {(k)} (t) sağ | ^ {2}} { left | e ^ {is} -e ^ {it} right | ^ {2}}} , ds , dt.}$

Aynı zamanda τ ve τ özelliklerinin bir sonucudur. E ("izleme teoremi").^[13] Aslında herhangi bir diffeomorfizm f nın-nin T diffeomorfizmi tetikler F nın-nin T² sadece ikinci faktöre göre hareket ederek. H'nin değişmezliği^k(T²) indüklenen haritanın altında F* bu nedenle H'nin değişmezliğini ima eder^{k − ½}(T) altında f*, dan beri f* = τ ∘ F* ∘ E.

İz teoreminin diğer sonuçları, iki kesin dizidir.^[14][15]

${ displaystyle (0) - H_ {0} ^ {1} ( Omega) - H ^ {1} ( Omega) - H ^ { frac {1} {2}} ( kısmi Omega ) - (0)}$

ve

${ displaystyle (0) - H_ {0} ^ {2} ( Omega) - H ^ {2} ( Omega) - H ^ { frac {3} {2}} ( kısmi Omega ) oplus H ^ { frac {1} {2}} ( kısmi Omega) ila (0),}$

son harita nereye götürür f H'de²(Ω) ile f|_∂Ω ve ∂_nf|_∂Ω. Bu dizilerin H'ye genellemeleri var^k(Ω) izleme haritasında normal türevin daha yüksek güçlerini içeren:

${ displaystyle (0) - H_ {0} ^ {k} ( Omega) - H ^ {k} ( Omega) - bigoplus _ {j = 1} ^ {k} H ^ {j- { frac {1} {2}}} ( kısmi Omega) ila (0).}$

İzleme haritası H^{j − ½}(∂Ω) alır f -e ∂^{k − j}
_nf |_∂Ω

Sınır değer problemlerinin soyut formülasyonu

Neumann sorununa Sobolev uzayı yaklaşımı, Dirichlet problemi kadar doğrudan ifade edilemez. Ana neden, bir işlev için f içinde H¹(Ω)normal türev ∂_nf |_∂Ω Sobolev uzayları düzeyinde önceden tanımlanamaz. Bunun yerine, Laplacian için sınır değeri problemlerinin alternatif bir formülasyonu Δ sınırlı bir bölgede Ω uçakta kullanılır. İş veriyor Dirichlet formları, sesqulineer bilineer formlar H¹(Ω), H¹
₀(Ω) veya bir ara kapalı alt uzay. Sınır üzerinden entegrasyon, Dirichlet formunun tanımlanmasında yer almaz. Bunun yerine, Dirichlet formu belirli bir pozitiflik koşulunu karşılarsa zorlamaÇözümün zayıf bir anlamda var olduğu, sözde "zayıf çözümler" gösterilebilir. Genel bir düzenlilik teoremi, sınır değeri probleminin çözümlerinin aşağıdakilerde yatması gerektiğini ima eder: H²(Ω), böylece güçlü çözümler olurlar ve bir fonksiyonun ve onun normal türevinin sınırla sınırlandırılmasını içeren sınır koşullarını karşılarlar. Dirichlet problemi bu terimlerle eşit derecede iyi ifade edilebilir, ancak izleme haritası f |_∂Ω zaten tanımlandı H¹(Ω)Dirichlet formlarının açıkça belirtilmesine gerek yoktur ve operatör formülasyonu daha doğrudandır. Birleşik bir tartışma verilir Folland (1995) ve aşağıda kısaca özetlenmiştir. Yukarıda tartışıldığı gibi Dirichlet sorununun bu çerçeveye nasıl uyduğu açıklanmaktadır. Daha sonra, Neumann sorununun bu açıdan ayrıntılı bir incelemesi aşağıda verilmiştir. Taylor (2011).

Laplacian için sınır değer problemlerinin Hilbert uzayı formülasyonu Δ sınırlı bir bölgede Ω uçakta aşağıdaki verilerden hareket edilir:^[16]

• Kapalı bir alt uzay H¹
  ₀(Ω) ⊆ H ⊆ H¹(Ω).
• İçin bir Dirichlet formu Δ sınırlı bir Hermitian çift doğrusal formu ile verilir D( f, g) için tanımlanmış f, g ∈ H¹(Ω) öyle ki D( f, g) = (∆f, g) için f, g ∈ H¹
  ₀(Ω).
• D zorlayıcıdır, yani pozitif bir sabit vardır C ve negatif olmayan bir sabit λ öyle ki D( f, f ) ≥ C ( f, f )₍₁₎ − λ( f, f ).

Bir zayıf çözüm başlangıç ​​verileri verilen sınır değer probleminin f içinde L²(Ω) bir işlev sen doyurucu

${ displaystyle D (f, g) = (u, g)}$

hepsi için g.

Hem Dirichlet hem de Neumann problemi için

${ displaystyle D (f, g) = sol (f_ {x}, g_ {x} sağ) + sol (f_ {y}, g_ {y} sağ).}$

Dirichlet sorunu için H = H¹
₀(Ω). Bu durumda

${ displaystyle D (f, g) = ( Delta f, g), qquad f, g H. içinde}$

İz teoremine göre çözüm tatmin eder sen|_Ω = 0 içinde H^½(∂Ω).

Neumann sorunu için H olarak alınır H¹(Ω).

Neumann problemine başvuru

Klasik Neumann problemi Ω sınır değeri problemini çözmekten oluşur

${ displaystyle { begin {case} Delta u = f, & f, u in C ^ { infty} ( Omega ^ {-}), kısmi _ {n} u = 0 & { text { on}} kısmi Omega son {vakalar}}}$

Green teoremi ima eder ki sen, v ∈ C^∞(Ω⁻)

${ displaystyle ( Delta u, v) = (u_ {x}, v_ {x}) + (u_ {y}, v_ {y}) - ( kısmi _ {n} u, v) _ { kısmi Omega}.}$

Böylece eğer Δsen = 0 içinde Ω ve Neumann sınır koşullarını karşılar, sen_x = sen_y = 0, ve bu yüzden sen sabittir Ω.

Dolayısıyla, Neumann probleminin sabitlerin eklenmesine kadar benzersiz bir çözümü vardır.^[17]

Hermitian formunu düşünün H¹(Ω) tarafından tanımlandı

${ displaystyle displaystyle {D (f, g) = (u_ {x}, v_ {x}) + (u_ {y}, v_ {y}).}}$

Dan beri H¹(Ω) ikilik halindedir H⁻¹
₀(Ω)benzersiz bir unsur var lu içinde H⁻¹
₀(Ω) öyle ki

${ displaystyle displaystyle {D (u, v) = (Lu, v).}}$

Harita ben + L izometrisidir H¹(Ω) üstüne H⁻¹
₀(Ω)yani özellikle L Sınırlı.

Aslında

${ displaystyle ((L + I) u, v) = (u, v) _ {(1)}.}$

Yani

${ Displaystyle | (L + I) u | _ {(- 1)} = sup _ { | v | _ {(1)} = 1} | ((L + I) u, v) | = sup _ { | v | _ {(1)} = 1} | (u, v) _ {(1)} | = | u | _ {(1)}.}$

Öte yandan, herhangi biri  f  içinde H⁻¹
₀(Ω) sınırlanmış bir eşlenik-doğrusal form tanımlar H¹(Ω) gönderme v -e ( f, v). Tarafından Riesz-Fischer teoremi var sen ∈ H¹(Ω) öyle ki

${ displaystyle displaystyle {(f, v) = (u, v) _ {(1)}.}}$

Bu nedenle (L + ben)sen = f  ve bu yüzden L + ben örten. Sınırlı bir doğrusal operatör tanımlama T açık L²(Ω) tarafından

${ displaystyle T = R_ {1} (I + L) ^ {- 1} R_ {0},}$

nerede R₁ harita H¹(Ω) → L²(Ω), kompakt bir operatör ve R₀ harita L²(Ω) → H⁻¹
₀(Ω), onun bitişik, aynı zamanda kompakt.

Operatör T aşağıdaki özelliklere sahiptir:

• T kasılmaların bir bileşimi olduğu için bir kasılmadır
• T kompakt olduğundan R₀ ve R₁ Rellich teoremine göre kompakttır
• T öz-eşleniktir, çünkü eğer  f, g ∈ L²(Ω)yazılabilirler  f = (L + ben)sen, g = (L + ben)v ile sen, v ∈ H¹(Ω) yani

${ displaystyle (Tf, g) = (u, (I + L) v) = (u, v) _ {(1)} = ((I + L) u, v) = (f, Tg).}$

• T pozitif spektruma ve çekirdeğe sahiptir (0), için

${ displaystyle (Tf, f) = (u, u) _ {(1)} geq 0,}$

ve Tf = 0 ima eder sen = 0 ve dolayısıyla f = 0.

• Tam bir birimdik taban vardır  f_n nın-nin L²(Ω) özfonksiyonlarından oluşan T. Böylece

${ displaystyle Tf_ {n} = mu _ {n} f_ {n}}$

ile 0 < μ_n ≤ 1 ve μ_n azalmak 0.

• Özfonksiyonların hepsi yatıyor H¹(Ω) imajından beri T yatıyor H¹(Ω).
•  f_n özfonksiyonlarıdır L ile

${ displaystyle displaystyle {Lf_ {n} = lambda _ {n} f_ {n}, qquad lambda _ {n} = mu _ {n} ^ {- 1} -1.}}$

Böylece λ_n negatif değildir ve şu şekilde artar ∞.

• Özdeğer 0 çokluk bir ile oluşur ve sabit fonksiyona karşılık gelir. İçin eğer sen ∈ H¹(Ω) tatmin eder lu = 0, sonra

${ displaystyle (u_ {x}, u_ {x}) + (u_ {y}, u_ {y}) = (Lu, u) = 0,}$

yani sen sabittir.

Neumann sorunu için düzenlilik

Zayıf çözümler güçlü çözümlerdir

İlk ana düzenlilik sonucu, operatör açısından ifade edilen zayıf bir çözüm olduğunu gösterir. L ve Dirichlet formu D Laplacian ile ifade edilen klasik anlamda güçlü bir çözümdür Δ ve Neumann sınır koşulları. Böylece eğer sen = Tf  ile sen ∈ H¹(Ω),f ∈ L²(Ω), sonra sen ∈ H²(Ω), tatmin eder Δsen + sen = f  ve ∂_nsen|_∂Ω = 0. Dahası, bazı sabitler için C dan bağımsız sen,

${ displaystyle | u | _ {(2)} leq C | Delta u | _ {(0)} + C | u | _ {(1)}.}$

Bunu not et

${ displaystyle | u | _ {(1)} leq | Lu | _ {(- 1)} + | u | _ {(0)}}$

dan beri

${ displaystyle { başlar {hizalı} | u | _ {(1)} ^ {2} & = | (Lu, u) | + | u | _ {(0)} ^ {2} & leq | Lu | _ {(- 1)} | u | _ {(1)} + | u | _ {(0)} | u | _ {(1)} . end {hizalı}}}$

Bir ayrışma al sen = ψu + (1 − ψ)sen ile ψ destekleniyor Ω ve 1 − ψ sınırın bir yakasında desteklenir.

Operatör L ile karakterizedir

${ displaystyle (Lf, g) = sol (f_ {x}, g_ {x} sağ) + sol (f_ {y}, g_ {y} sağ) = ( Delta f, g) _ { C ^ { infty} ( Omega ^ {-}) içinde Omega} - left ( kısmi _ {n} f, g sağ) _ { kısmi Omega}, qquad f, g .}$

Sonra

${ displaystyle ([L, psi] f, g) = ([ Delta, psi] f, g),}$

Böylece

${ displaystyle displaystyle {[L, psi] = - [L, 1- psi] = Delta psi +2 psi _ {x} kısmi _ {x} +2 psi _ {y} kısmi _ {y}.}}$

İşlev v = ψu ve w = (1 − ψ)sen ayrı muamele edilir, v esasen iç noktalar için olağan eliptik düzenlilik değerlendirmelerine tabi olurken w fark katsayıları kullanılarak sınırın yakınında özel işlem gerektirir. Güçlü özellikler açısından oluşturulduktan sonra ∆ ve Neumann sınır koşulları, "önyükleme" düzenlilik sonuçları tam olarak Dirichlet probleminde olduğu gibi kanıtlanabilir.

İç tahminler

İşlev v = ψu yatıyor H¹
₀(Ω₁) nerede Ω₁ kapalı bir bölgedir Ω. Eğer  f ∈ C^∞
_c(Ω) ve g ∈ C^∞(Ω⁻)

${ displaystyle (Lf, g) = ( Delta f, g) _ { Omega}.}$

Süreklilik ile aynı şey geçerlidir  f  ile ikame edilmiş v ve dolayısıyla Lv = ∆v. Yani

${ displaystyle Delta v = Lv = L ( psi u) = psi Lu + [L, psi] u = psi (f-u) + [ Delta, psi] u.}$

Dolayısıyla ilgili v unsuru olarak H¹(T²), ∆v ∈ L²(T²). Bu nedenle v ∈ H²(T²). Dan beri v = φv için φ ∈ C^∞
_c(Ω), sahibiz v ∈ H²
₀(Ω). Dahası,

${ displaystyle | v | _ {(2)} ^ {2} = | Delta v | ^ {2} +2 | v | _ {(1)} ^ {2},}$

Böylece

${ displaystyle | v | _ {(2)} leq C sol ( | Delta (v) | + | v | _ {(1)} sağ).}$

Sınır tahminleri

İşlev w = (1 − ψ)sen sınırın boru şeklinde bir mahallesinde bulunan bir bilezik içinde desteklenir. Fark katsayıları δ_hw akış için oluşturulabilir S_t ve uzanmak H¹(Ω), dolayısıyla ilk eşitsizlik uygulanabilir:

${ displaystyle { başlar {hizalı} | delta _ {h} w | _ {(1)} & leq | L delta _ {h} w | _ {(- 1)} + | delta _ {h} w | _ {(0)} & leq | [L, delta _ {h}] w | _ {(- 1)} + | delta _ { h} Lw | _ {(- 1)} + | delta _ {h} w | _ {(0)} & leq | [L, delta _ {h}] w | _ {(- 1)} + C | Lw | _ {(0)} + C | w | _ {(1)}. End {hizalı}}}$

Komütatörler [L, δ_h] operatörler olarak tekdüze olarak sınırlandırılmıştır H¹(Ω) -e H⁻¹
₀(Ω). Bu eşitsizliği kontrol etmeye eşdeğerdir

${ displaystyle sol | sol ( sol [L, delta _ {h} sağ] g, h sağ) sağ | leq A | g | _ {(1)} | h | _ {(1)},}$

için g, h yakada pürüzsüz işlevler. Bu, dffeomorfizmler altında Sobolev uzaylarının değişmezliği ve annulus için komütatör olduğu gerçeği kullanılarak doğrudan bir halka üzerinde kontrol edilebilir. δ_h bir diferansiyel operatör ile, uygulandıktan sonra katsayılara fark operatörü uygulanarak elde edilir. R_h işleve:^[18]

${ displaystyle sol [ delta ^ {h}, toplam a _ { alfa} kısmi ^ { alfa} sağ] = sol ( delta ^ {h} (a _ { alfa}) circ R_ {h} sağ) kısmi ^ { alpha}.}$

Dolayısıyla fark bölümleri δ_hw tek tip olarak sınırlandırılmıştır ve bu nedenle Yw ∈ H¹(Ω) ile

${ displaystyle | Yw | _ {(1)} leq C | Lw | _ {(0)} + C ^ { prime} | w | _ {(1)}.}$

Bu nedenle Vw ∈ H¹(Ω) ve Vw benzer bir eşitsizliği karşılar Yw:

${ displaystyle | Vw | _ {(1)} leq C ^ { prime prime} sol ( | Lw | _ {(0)} + | w | _ {(1)} sağ).}$

İzin Vermek W ortogonal vektör alanı olabilir. Dirichlet sorununa gelince, bunu göstermek için w ∈ H²(Ω)bunu göstermek yeterli Ww ∈ H¹(Ω).

Bunu kontrol etmek için bunu göstermek yeterli VWw, W²sen ∈ L²(Ω). Eskisi gibi

${ displaystyle { başlangıç ​​{hizalı} A & = Delta -V ^ {2} -W ^ {2} B & = [V, W] end {hizalı}}}$

vektör alanlarıdır. Diğer taraftan, (Lw, φ) = (∆w, φ) için φ ∈ C^∞
_c(Ω), Böylece Lw ve ∆w aynı dağılımı tanımla Ω. Bu nedenle

${ displaystyle { başlar {hizalı} sol (W ^ {2} w, varphi sağ) & = sol (Lw-V ^ {2} w-Au, varphi sağ), (VWw , varphi) & = (WVw + Bw, varphi). end {hizalı}}}$

Sağ taraftaki terimler, içindeki işlevlerle eşleşmeler olduğundan L²(Ω)düzenlilik kriteri gösteriyor ki Ww ∈ H²(Ω). Bu nedenle Lw = ∆w çünkü her iki terim de yatıyor L²(Ω) ve aynı iç ürünlere sahip φ's.

Dahası, eşitsizlikler Vw olduğunu göstermektedir

${ displaystyle { başlar {hizalı} | Ww | _ {(1)} & leq C sol ( | VWw | _ {(0)} + sol | W ^ {2} w sağ | _ {(0)} sağ) & leq C left | left ( Delta -V ^ {2} -A sağ) w sağ | _ {(0)} + C | (WV + B) w | _ {(0)} & leq C_ {1} | Lw | _ {(0)} + C_ {1} | w | _ {( 1)}. End {hizalı}}}$

Bu nedenle

${ displaystyle { başlar {hizalı} | w | _ {(2)} & leq C sol ( | Vw | _ {(1)} + | Ww | _ {(1)} right) & leq C ^ { prime} | Delta w | _ {(0)} + C ^ { prime} | w | _ {(1)}. end {hizalı }}}$

Bunu takip eder sen = v + w ∈ H²(Ω). Dahası,

${ displaystyle { başlar {hizalı} | u | _ {(2)} & leq C sol ( | Delta v | + | Delta w | + | v | _ { (1)} + | w | _ {(1)} right) & leq C ^ { prime} left ( | psi Delta u | + | (1- psi ) Delta u | +2 | [ Delta, psi] u | + | u | _ {(1)} sağ) & leq C ^ { prime prime} sol ( | Delta u | + | u | _ {(1)} sağ). End {hizalı}}}$

Neumann sınır koşulları

Dan beri sen ∈ H²(Ω)Green teoremi süreklilik ile uygulanabilir. Böylece v ∈ H¹(Ω),

${ displaystyle { başlar {hizalı} (f, v) & = (Lu, v) + (u, v) & = (u_ {x}, v_ {x}) + (u_ {y}, v_ {y}) + (u, v) & = (( Delta + I) u, v) + ( kısmi _ {n} u, v) _ { kısmi Omega} & = (f , v) + ( kısmi _ {n} u, v) _ { kısmi Omega}. uç {hizalı}}}$

Dolayısıyla Neumann sınır koşulları karşılanır:

${ displaystyle kısmi _ {n} u | _ { kısmi Omega} = 0,}$

sol tarafın bir unsuru olarak kabul edildiği H^½(∂Ω) ve dolayısıyla L²(∂Ω).

Güçlü çözümlerin düzenliliği

Buradaki ana sonuç, eğer sen ∈ H^k+1 (k ≥ 1), ∆sen ∈ H^k ve ∂_nsen|_∂Ω = 0, sonra sen ∈ H^k+2 ve

${ displaystyle | u | _ {(k + 2)} leq C | Delta u | _ {(k)} + C | u | _ {(k + 1)},}$

bazıları için sürekli bağımsız sen.

Dirichlet problemine karşılık gelen sonuç gibi, bu da tümevarım ile kanıtlanmıştır. k ≥ 1. İçin k = 1, sen Ayrıca Neumann sorununun zayıf bir çözümüdür, bu nedenle yukarıdaki tahmini karşılamaktadır. k = 0. Neumann sınır koşulu yazılabilir

${ displaystyle Zu | _ { kısmi Omega} = 0.}$

Dan beri Z vektör alanı ile gidip gelir Y dönem akışına karşılık gelen S_tDirichlet problemi için kullanılan endüktif ispat yöntemi bu durumda eşit derecede iyi işliyor: fark katsayıları için δ^h terimleriyle ifade edildiğinde sınır koşulunu korumak Z.^[19]

Özfonksiyonların düzgünlüğü

Bunu Neumann problemi için düzenlilik teoreminden tümevarım yoluyla takip eder: D içinde H¹(Ω) geç saate kadar yatmak C^∞(Ω⁻). Üstelik herhangi bir çözüm Du = f  ile  f  içinde C^∞(Ω⁻) ve sen içinde H¹(Ω) sahip olmalı sen içinde C^∞(Ω⁻). Her iki durumda da kaybolan özellikler, özfonksiyonların normal türevleri ve sen kaybolmak ∂Ω.

İlişkili Neumann problemini çözme

Yukarıdaki yöntem, ilişkili Neumann sınır değeri problemini çözmek için kullanılabilir:

${ displaystyle { başlar {durumlar} Delta f | _ { Omega} = 0 kısmi _ {n} f | _ { kısmi Omega} = g & g C ^ { infty} ( kısmi Omega) end {vakalar}}}$

Borel'in lemması tarafından g bir işlevin kısıtlanmasıdır G ∈ C^∞(Ω⁻). İzin Vermek F öyle düzgün bir işlev olsun ki ∂_nF = G sınırın yakınında. İzin Vermek sen çözümü olmak ∆sen = −∆F ile ∂_nsen = 0. Sonra  f = sen + F Sınır değer problemini çözer.^[20]

Notlar

Referanslar

• John, Fritz (1982), Kısmi diferansiyel denklemler, Uygulamalı Matematik Bilimleri, 1 (4. baskı), Springer-Verlag, ISBN  0-387-90609-6
• Bers, Lipman; John, Fritz; Martin Schechter (1979), Lars Gȧrding ve A.N. Milgram tarafından tamamlanan kısmi diferansiyel denklemler, Uygulamalı Matematik Dersleri, 3 A, Amerikan Matematik Derneği ISBN  0-8218-0049-3
• Agmon, Shmuel (2010), Eliptik Sınır Değer Problemleri Üzerine Dersler, Amerikan Matematik Derneği ISBN  0-8218-4910-7
• Stein, Elias M. (1970), Tekil İntegraller ve Fonksiyonların Türevlenebilirlik Özellikleri, Princeton University Press
• Greene, Robert E .; Krantz Steven G. (2006), Bir karmaşık değişkenin fonksiyon teorisiMatematik Yüksek Lisans Çalışmaları, 40 (3. baskı), American Mathematical Society, ISBN  0-8218-3962-4
• Taylor, Michael E. (2011), Kısmi diferansiyel denklemler I. Temel teori, Uygulamalı Matematik Bilimleri, 115 (2. baskı), Springer, ISBN  978-1-4419-7054-1
• Zimmer Robert J. (1990), Fonksiyonel analizin temel sonuçlarıChicago Lectures in Mathematics, University of Chicago Press, ISBN  0-226-98337-4
• Folland Gerald B. (1995), Kısmi diferansiyel denklemlere giriş (2. baskı), Princeton University Press, ISBN  0-691-04361-2
• Chazarain, Jacques; Piriou, Alain (1982), Doğrusal Kısmi Diferansiyel Denklemler Teorisine GirişMatematik Çalışmaları ve Uygulamaları, 14, Elsevier, ISBN  0-444-86452-0
• Bell Steven R. (1992), Cauchy dönüşümü, potansiyel teorisi ve konformal haritalama, İleri Matematikte Çalışmalar, CRC Press, ISBN  0-8493-8270-X
• Warner, Frank W. (1983), Türevlenebilir Manifoldların ve Lie Gruplarının TemelleriMatematik Yüksek Lisans Metinleri, 94Springer, ISBN  0-387-90894-3
• Griffiths, Phillip; Harris, Joseph (1994), Cebirsel Geometrinin İlkeleri, Wiley Interscience, ISBN  0-471-05059-8
• Courant, R. (1950), Dirichlet Prensibi, Konformal Haritalama ve Minimal Yüzeyler, Interscience
• Schiffer, M .; Hawley, N. S. (1962), "Bağlantılar ve uyumlu haritalama", Açta Math., 107: 175–274, doi:10.1007 / bf02545790
• Hörmander, Lars (1990), Doğrusal kısmi diferansiyel operatörlerin analizi, I. Dağıtım teorisi ve Fourier analizi (2. baskı), Springer-Verlag, ISBN  3-540-52343-X
• Renardy, Michael; Rogers, Robert C. (2004), Kısmi Diferansiyel Denklemlere Giriş, Uygulamalı Matematik Metinleri, 13 (2. baskı), Springer, ISBN  0-387-00444-0